Вселенная полниться явлениями и процессами, которые занимают невообразимо долгое время. И связано это может быть либо с крайне малой скоростью, либо с огромными расстояниями. К примеру, галактика Андромеда движется к Млечному пути со скоростью 110 км/с, но столкновение произойдет примерно через 4-5 миллиарда лет. Есть же процессы, которые протекают очень быстро, а потому увидеть их или даже зафиксировать с помощью классических методов визуализации является невозможным. Ученые из Восточно-Китайского педагогического университета (Шанхай, Китай) разработали новый метод визуализации, позволяющий запечатлеть события, разворачивающиеся за триллионные доли секунды. На чем основан новый метод, как именно он работает, и где станет полезным в будущем? Ответы на эти вопросы мы найдем в докладе ученых.
Основа исследования
Переходные явления распространены в различных областях, таких как физика, химия, биология и материаловедение. Всестороннее понимание этих сверхбыстрых процессов имеет решающее значение для выяснения фундаментальных механизмов и совершенствования управления процессами. Многие сверхбыстрые процессы невоспроизводимы, что затрудняет их регистрацию с помощью методов, основанных на методе «накачка-зондирование». Для решения этой проблемы был разработан ряд методов сверхбыстрой оптической визуализации с однократным получением изображения. Их можно условно разделить на методы, основанные на пассивном детектировании, которые захватывают сверхбыстрые сцены с использованием устройств визуализации с высоким временным разрешением, таких как сверхбыстрая кадрирующая камера и стримерная камера, и методы, основанные на активном освещении, которые отображают временную информацию в пространственную, угловую, спектральную, поляризационную или частотную область посредством модулированного освещения.
Однако современные методы сверхбыстрой оптической визуализации преимущественно регистрируют только информацию об интенсивности, не обладая возможностью разрешения фазы. Это существенное ограничение для исследования пространственно-временной эволюции сверхбыстрых явлений, поскольку фазовые данные дают решающее представление о динамике волнового фронта, изменении показателя преломления, морфологии и других важных физических характеристиках сцены. Следовательно, сверхбыстрая визуализация комплексного поля, которая восстанавливает как интенсивность, так и фазу, необходима для полного раскрытия основных механизмов сверхбыстрых процессов.
Датчики изображения по своей природе нечувствительны к фазе, что представляет собой фундаментальную проблему для сверхбыстрой визуализации сложных полей: эффективное преобразование эволюции фазы в измеримое изменение интенсивности. Существующие методы сверхбыстрой визуализации сложных полей можно условно разделить на две категории: методы кадрирования и методы, основанные на сжатом зондировании.
Методы кадрирования обычно используют импульсные последовательности с изменяющимся углом для освещения динамических сцен, что позволяет извлекать временную информацию посредством углового разделения. Последующая запись фазы затем осуществляется с помощью схем когерентной дифракции или птихографической визуализации.
В качестве альтернативы, другие методы кадрирования используют спектрально-временное отображение для выборки дискретных спектральных или временных срезов, восстанавливая фазовую информацию из измерений, полученных с помощью линейной голографии, внеосевой интерферометрической голографии, самореферентного интерферометра или когерентной модуляционной визуализации.
Однако общим ограничением этих методов кадрирования является то, что глубина последовательности (т.е. количество кадров, извлеченных из одного измерения) обычно ограничена количеством суб-импульсов или доступных спектральных срезов.
Напротив, сверхбыстрые методы визуализации на основе сжатого зондирования предлагают превосходную глубину последовательности и частоту кадров изображения. Эти методы были дополнительно расширены для измерений комплексного поля путем интеграции фазочувствительной визуализации или вычислительных стратегий восстановления фазы, включая темнопольную визуализацию, интерферометрию Маха-Цендера, когерентную модуляционную визуализацию и глобальные процедуры восстановления 3D-фазы. В большинстве подходов сначала восстанавливается распределение интенсивности, а затем восстанавливается информация о фазе. Следовательно, общая реконструкция обычно включает в себя несколько вычислительных этапов и основана на специализированных компонентах визуализации или тщательно разработанных оптических конфигурациях. Кроме того, некоторые методы подвержены влиянию внутренних ограничений стримерных камер, таких как кулоновское взаимодействие электронов. Более того, широкополосная спектральная природа сверхкоротких импульсов не учитывается явно в модели визуализации, что может привести к дифракции и спектральному смешиванию, зависящим от длины волны, тем самым ограничивая точность визуализации в сверхкоротких временных масштабах.
Для преодоления ограничений существующих сверхбыстрых методов визуализации сложных полей ученые разработали новый метод сжатой спектрально-временной когерентной модуляции фемтосекундной визуализации (CST-CMFI от compressed spectral–temporal coherent modulation femtosecond imaging). Этот метод использует освещение чирпированными импульсами для эффективного отображения временной эволюции динамической сцены в спектральную область. Затем используется подход когерентной модуляции с кодированием дисперсии для кодирования и сжатия пространственно-спектрального комплексного поля в измерение интенсивности за один кадр. Изображения интенсивности и фазы сверхбыстрой динамики затем восстанавливаются из этого сжатого измерения интенсивности с помощью алгоритма, основанного на сжатом зондировании. За счет разложения и мультиплексирования спектральных компонентов освещения CST-CMFI эффективно сужает полосу пропускания обнаружения на кадр. Этот подход уменьшает ухудшение качества изображения, обычно вызываемое широкополосной природой сверхкоротких импульсов, а отображение временного спектра обеспечивает высокую частоту кадров. Система CST-CMFI обеспечивает частоту кадров до 10 ТГц, что позволяет получать изображения с высоким временным разрешением и записывать многомерную информацию без необходимости использования специализированного оборудования для визуализации. Ученые экспериментально подтвердили возможности системы на двух различных репрезентативных сценариях: динамика плазмы, индуцированной фемтосекундным лазером в воде, которая демонстрирует одновременные изменения как интенсивности, так и фазы, и динамика носителей заряда, индуцированная фемтосекундным лазером в ZnSe, которая преимущественно проявляет изменение фазы. Эти убедительные результаты демонстрируют исключительную эффективность CST-CMFI в захвате динамики сложных полей, подтверждая ее эффективность как мощного и универсального инструмента для визуализации переходных явлений в реальном времени.
Подготовка к исследованию
В CST-CMFI для освещения динамической сцены используется широкополосный сверхкороткий импульс с положительной частотной модуляцией. Внутреннее соответствие между спектральными компонентами импульса с частотной модуляцией и их временными приходами позволяет отображать временную информацию динамической сцены в спектральную область, избегая прямого временного детектирования. Для достижения совместного получения пространственной интенсивности, пространственной фазы и спектральной информации традиционная когерентная модуляционная визуализация (CMI от coherent modulation imaging) была расширена путем введения дисперсионной решетки, которая обеспечивает спектрально-пространственное кодирование. Ученые называют этот подход дисперсионно-кодированной CMI (DE-CMI от dispersion-encoded CMI), предназначенной для записи трехмерных (x, y, λ) комплексных полей. DE-CMI сохраняет преимущества когерентной модуляции, одновременно включая механизм кодирования на основе дисперсии, что обеспечивает доступ к сверхбыстрой временной динамике без необходимости в специализированном оборудовании.
Изображение №1
Экспериментальная установка показана выше. Источником возбуждения служил фемтосекундный лазер на основе Ti:сапфира с центральной длиной волны 800 нм и длительностью импульса 35 фс. Выходные импульсы растягивались во временной области с помощью растяжителя импульсов, что приводило к временным задержкам между различными спектральными компонентами. Затем полосовой фильтр использовался для выбора соответствующего диапазона длин волн в качестве источника освещения. Отфильтрованное освещение разделялось светоделителем на два пути: один направлялся в самодельную оптическую систему стробирования с частотным разрешением для измерения длительности импульса, а другой отражался зеркалом для освещения динамической сцены.
Динамическая сцена проецировалась на плоскость диафрагмы с помощью релейной системы увеличения, состоящей из объектива, длинноволнового фильтра и тубусной линзы, где диафрагма ограничивает эффективную область изображения, предотвращая выход дифрагированного изображения за пределы сенсора камеры и определяя границу области реконструкции. Впоследствии свет от сцены поступал в систему DE-CMI, структура которой показана на вставке к изображению выше. Трехмерные (x, y, λ) комплексные поля, ограниченные диафрагмой, сначала распространяются на расстояние d1 в свободном пространстве, а затем проходят через пластину с произвольно расположенными фазовыми модуляциями для фазовой модуляции. Модулированный волновой фронт продолжает распространяться на расстояние d2, прежде чем достичь дисперсионной решетки пропускания, где различные спектральные компоненты пространственно разделены на отдельные углы. После дополнительного распространения в свободном пространстве на расстояние d3 световое поле интегрируется и записывается CMOS-камерой, в результате чего получается сжатая дифракционная картина за один кадр.
Изображение №2
Система DE-CMI является ключевой частью CST-CMFI, которая модулирует интенсивность, фазу и спектральную информацию широкополосных данных комплексного поля посредством дифракционного кодирования, фазового кодирования и дисперсионного кодирования. Модель формирования изображения DE-CMI показана на 2a, где Pd1, Pd2 и Pd3 соответствуют трем процессам дифракции в свободном пространстве на изображении №1, C обозначает случайную фазовую модуляцию, S представляет собой пространственную дисперсию, вносимую решеткой, выраженную как зависящий от длины волны оператор бокового сдвига в плоскости CMOS-камеры, а T обозначает интегрирование, выполняемое CMOS-камерой.
Комплексное поле исходной динамической сцены определялось как U0(x, y, t) = A(x, y, t)eiφ(x, y, t), где A(x, y, t) обозначает амплитуду, а φ(x, y, t) — распределение фазы. После отображения временной информации на спектральное измерение она преобразуется в U0(x, y, λ) = A(x, y, λ)eiφ(x, y, λ). В соответствии с моделью изображения DE-CMI, сжатая дифракционная картина за один кадр может быть выражена как
E (x’, y’) = TSPd3Pd2CPd1U0(x, y, λ)
где E (x’, y’) представляет собой двумерное измерение интенсивности. В процессе реконструкции сначала из однокадрового изображения интенсивности восстанавливаются гиперспектральные данные комплексного поля, после чего спектрально разрешенные данные преобразуются во временно разрешенные изображения с использованием измеренного временного спектрального отображения.
Поскольку восстановление трехмерного комплексного поля из однокадрового изображения интенсивности является недоопределенной обратной задачей, был предложен алгоритм восстановления фазы с использованием демультиплексированной нейронной сети без обучения и с учетом физических принципов (UPNN-DPR) (2b). Этот алгоритм включает модель изображения DE-CMI в качестве физического априорного знания и объединяет ее с априорным знанием изображения, предоставляемым нейронной сетью, что позволяет точно реконструировать трехмерное комплексное поле из двумерных измерений интенсивности без необходимости использования внешних обучающих данных. Для простоты процесс получения изображения DE-CMI обозначался как H, а решение этой обратной задачи может быть выражено как
arg θ min ||E − Hfθ(z0)22 + ρR[fθ(z0)]
где E обозначает экспериментально измеренную сжатую дифракционную картину, z0 — фиксированный входной гауссовский белый шум, fθ(∙) представляет собой двухветвевую сеть интенсивности-фазы, состоящую из двух скоординированных подсетей: одна ветвь восстанавливает распределение интенсивности, а другая оценивает фазу, и R[∙] обозначает априорное изображение, которое здесь реализовано с использованием регуляризации полной вариации (TV от total variation) с ρ в качестве весового коэффициента.
В каждой итерации нейронная сеть выдает оцененные интенсивность и фазу, обозначенные как Iest(x, y, k) и φest(x, y, k) соответственно, оба нормализованы в диапазоне [0, 1], k = 1, …, K представляет собой спектральный индекс. Соответственно, восстановленное комплексное поле может быть выражено как Uest(x, y, k) = √Iest(x, y, k) exp[i(2πφest(x, y, k) − π)].
Процедура решения UPNN-DPR начинается с подачи фиксированного гауссова белого шума z0 в двухветвевую сеть интенсивности-фазы. После получения начальных оценок интенсивности и фазы целевой сцены, выходные данные обеих ветвей проходят через модель изображения DE-CMI для генерации оценочного измерения Eest. Это оценочное измерение затем сравнивается с экспериментальным измерением E, и функция потерь рассчитывается в соответствии с уравнением №2. Функция потерь распространяется обратно для обновления параметров двухветвевой сети интенсивности-фазы. После нескольких итеративных обновлений выходные данные интенсивности и фазы сети постепенно приближаются к истинным значениям. В целом, задачу UPNN-DPR можно рассматривать как задачу оптимизации, целью которой является поиск оптимального решения в пространстве параметров для получения наилучшей оценки комплексного поля fθ⁎(z0).
Изображение №3
Для проверки возможностей визуализации CST-CMFI как по интенсивности, так и по фазе, были получены изображения мишени USAF 1951 и количественной фазовой мишени (QPT от quantitative phase target) с помощью системы CST-CMFI, оснащенной объективом (Mitutoyo). Для фазовой модуляции использовалась фазовая пластина со случайной бинарной фазовой модуляцией размером 50 мкм. Распределения фазы и интенсивности, представленные на 3a и 3b соответственно, были охарактеризованы с использованием метода ePIE. Полученные сжатые дифракционные изображения мишеней представлены на 3c и 3e. Эти изображения были обработаны алгоритмом UPNN-DPR, в результате чего было получено 20 кадров изображений интенсивности и фазы. На 3d показано распределение интенсивности из выбранного кадра реконструкции, соответствующей 3c, четко различимые паттерны группы 5–6 (57 лп/мм). Аналогично, на 3f представлено распределение фазы из выбранного кадра реконструкции, соответствующего 3e, четко воспроизводящее звездообразную фазовую мишень. Для дальнейшей иллюстрации качества реконструкции на 3g и 3h представлены профили интенсивности и фазы, извлеченные из выбранных областей реконструированных изображений. Эти экспериментальные результаты подтверждают осуществимость и эффективность метода CST-CMFI в реконструкции как информации об интенсивности, так и о фазе. Экспериментально глубина последовательности системы может регулироваться путем изменения расстояния между дисперсионной решеткой и датчиком камеры, что обеспечивает гибкий и контролируемый подход к модуляции эффективного коэффициента сжатия. Стоит отметить, что коэффициент сжатия по своей природе предполагает компромисс с качеством реконструкции.
Результаты исследования
Наблюдение динамики плазмы в воде, вызванной фемтосекундным лазером
Изображение №4
Для демонстрации сверхбыстрой визуализации комплексного поля CST-CMFI ученые сначала применили ее для наблюдения динамики плазмы в воде, вызванной фемтосекундным лазером. Экспериментальная установка показана на 4a. Фемтосекундный лазерный импульс с длиной волны 400 нм, генерируемый путем удвоения частоты фемтосекундного лазерного импульса с длиной волны 800 нм с помощью BBO кристалла, с энергией импульса приблизительно 160 Дж, фокусировался в кювету, заполненную дистиллированной водой, с помощью объектива OL1. Как показано на вставке в верхнем левом углу, лазер формирует конусообразную траекторию распространения в воде. Зондирующий импульс с центральной длиной волны 800 нм был частотно-модулирован растяжителем импульсов и синхронизирован с импульсом накачки через оптическую линию задержки, распространяясь в направлении, перпендикулярном импульсу накачки. После прохождения через динамическую сцену, созданную лазером, зондирующий импульс был собран другим объективом OL2, а затем направлен в систему CST-CMFI.
В этом эксперименте ученые реконструировали 20 кадров изображений интенсивности и фазы из полученного изображения, и для представления были выбраны 18 репрезентативных кадров. Эти кадры охватывают временное окно приблизительно 1.6 пс, что соответствует межкадровому интервалу приблизительно 92 фс и эффективной частоте получения изображений, превышающей 10 триллионов Гц. Здесь нулевое время было установлено как момент, соответствующий максимальной интенсивности зондирующего импульса. На 4b представлена эволюция распределения интенсивности. До прихода импульса накачки записанные кадры отражают собственный профиль интенсивности зондирующего лазера, использованного в этом эксперименте. Темные области, наблюдаемые на фоне, соответствуют областям низкой интенсивности этого зондирующего лазера. По мере фокусировки фемтосекундного импульса и инициирования оптического пробоя постепенно формировался плазменный канал, что приводило к заметному ослаблению пропускания зондирующего импульса. Наблюдаемая темная коническая траектория на реконструированных изображениях интенсивности в основном является результатом эффектов поглощения и рассеяния плазмы, связанных с развивающимся плазменным каналом. Эта траектория возникла и постепенно распространялась справа налево вдоль направления распространения, а реконструированное распределение интенсивности четко отражает пространственно-временные характеристики процесса пробоя. Соответственно, на 4c показана эволюция распределения фазы. По сравнению с изображениями интенсивности, фаза демонстрирует более высокую чувствительность к изменению показателя преломления и, что примечательно, более четко отражает динамическую эволюцию. Результаты показывают, что образование плазмы, вызванное фемтосекундным лазерным пробоем в воде, приводит к отрицательному фазовому сдвигу, который также постепенно изменяется справа налево вдоль оси распространения.
Для дальнейшей количественной оценки эволюции интенсивности и фазы относительная пропускаемость (T/T0) и разность фаз (Δφ = φ − φ0) были извлечены из выбранных областей на 4b и 4c соответственно, и результаты представлены на 4d и 4e. Выбранные области, отмеченные желтыми квадратами, соответствуют активной области (A) и эталонной области ®. Каждый регион охватывает 2020 пикселей, по которым проводилось усреднение. Здесь T и φ обозначают усредненную интенсивность и фазу пропускания в выбранном регионе во время фокусировки лазера накачки в воду, а T0 и φ0 представляют собой соответствующие средние значения в отсутствие лазера накачки. В течение нескольких сотен фемтосекунд после начала фемтосекундной лазерной фокусировки в воде относительная пропускаемость T/T0 в выбранном регионе уменьшилась примерно на 0.6, сопровождаясь разностью фаз Δφ примерно на −2 рад. Это быстрое затухание интенсивности и резкое изменение фазы отражают образование плотной плазмы свободных электронов в фокальной области, что приводит к существенному поглощению и изменению показателя преломления.
Наблюдение динамики носителей заряда, индуцированной фемтосекундным лазером, в ZnSe
Изображение №5
Для дальнейшей оценки универсальности CST-CMFI ученые исследовали взаимодействие фемтосекундного лазера с ZnSe. В этом эксперименте энергия лазера была тщательно отрегулирована таким образом, чтобы облучение вызывало значительные переходные изменения фазы на поверхности без заметных изменений интенсивности. Экспериментальная установка показана на 5a. Фемтосекундный лазерный импульс с центральной длиной волны 400 нм и энергией одиночного импульса приблизительно 35 Дж сначала фокусировался линзой с фокусным расстоянием 150 мм, а затем перенаправлялся зеркалом для облучения пластины ZnSe толщиной 5 мм под углом приблизительно 48° к плоскости поверхности, как показано на вставке в правом нижнем углу. Из-за наклонного падения лазерный волновой фронт с двух сторон достигает поверхности пластины ZnSe в разное время, вызывая фазовую модуляцию, которая пространственно-временным образом изменяется справа налево внутри материала. Для регистрации этой эволюции зондирующий импульс с частотной модуляцией проходил через динамическую область, созданную лазером, после чего он собирался линзой с фокусным расстоянием 75 мм и подавался в систему визуализации CST-CMFI.
В этом эксперименте для демонстрации были выбраны 14 репрезентативных изображений интенсивности и фазы. Эти кадры охватывают временное окно в 1.6 пс, что соответствует межкадровому интервалу приблизительно в 121 фс. На 5b показаны реконструированные изображения интенсивности, где не наблюдалось существенного изменения пропускания зондирующего лазера на протяжении всего процесса взаимодействия. В отличие от этого, фазовые изображения, показанные на 5c, демонстрируют выраженную пространственно-временную эволюцию: по мере взаимодействия волнового фронта импульса накачки с поверхностью пластины ZnSe возникает переходное изменение фазы, распространяющееся справа налево с течением времени. Из-за наклонного падения фемтосекундных импульсов накачки общая область абляции принимает эллиптическую форму, отражающую проекцию наклонного волнового фронта на поверхность образца. Такое поведение согласуется с хорошо известным сверхбыстрым откликом полупроводников с прямой запрещенной зоной: фотоны с длиной волны 400 нм (3.1 эВ) превышают ширину запрещенной зоны ZnSe (2.7 эВ), что позволяет быстро возбуждать одиночные фотоны и генерировать свободные носители.
Для дальнейшего анализа процесса эволюции ученые сравнили относительные изменения интенсивности и фазы. Относительное пропускание (T/T0) и разность фаз (Δφ = φ − φ0) были извлечены из реконструированных изображений, где T, φ и T0, φ0 соответствуют значениям интенсивности и фазы с накачкой и без нее соответственно. Сначала были проанализированы относительные изменения интенсивности и фазы, вызванные возбуждением фемтосекундным лазером. Относительное пропускание (T/T0) и разность фаз (Δφ) были извлечены из двух областей, отмеченных желтыми квадратами выше, соответствующих активной области (A1) и эталонной области (R1). Каждая область охватывает 2020 пикселей. Полученные временные кривые показаны на 5d. Видно, что во время фемтосекундного возбуждения относительная пропускаемость не демонстрирует значительных флуктуаций, в то время как разность фаз (Δφ) претерпевает заметное изменение примерно на −1.4 рад в течение нескольких сотен фемтосекунд.
Этот результат демонстрирует возможности CST-CMFI в сценариях, где эволюция интенсивности слабая, но динамика фазы очевидна, подчеркивая важную роль фазовой визуализации в выявлении сверхбыстрых явлений. Кроме того, были выбраны две дополнительные позиции (A2 и A3), расположенные справа и слева от области абляции A1 и разделенные примерно на 350 м, а также две соответствующие опорные позиции (R2 и R3) в области, не подвергающейся абляции, отмеченные синими и красными квадратами. Была рассчитана временная эволюция разности фаз (Δφ) в этих позициях, и результаты показаны на 5e. Как видно, после возбуждения лазером накачки разность фаз в точках A2 и A3 изменяется приблизительно на −1.3 и −0.8 рад соответственно. Начало падения фазы в точке A2 происходит примерно на 700 фс раньше, чем в точке A3, что близко к задержке, вызванной наклоном волнового фронта на 48°, демонстрируя высокое временное разрешение метода CST-CMFI.
Для более детального ознакомления с нюансами исследования рекомендую заглянуть в доклад ученых и дополнительные материалы к нему.
Эпилог
В рассмотренном нами сегодня труде ученые разработали новую сверхбыструю технику визуализации сложных полей, получившую название CST-CMFI, которая обеспечивает эффективный подход для одновременного получения данных об интенсивности и фазе в фемтосекундном масштабе времени.
Интегрируя спектрально-временное отображение с когерентной модуляцией с кодированием дисперсии, CST-CMFI позволяет в реальном времени регистрировать сверхбыструю динамику сложных полей с беспрецедентным временным разрешением и глубиной последовательности в компактной и аппаратно-эффективной оптической системе.
Ученые экспериментально продемонстрировали скорость визуализации, превышающую 10 триллионов Гц, с высокой точностью и глубиной последовательности, что делает ее универсальным и мощным инструментом для визуализации сверхбыстрых переходных явлений в реальном времени.
Как заявляют ученые, текущая реализация CST-CMFI имеет определенные ограничения, которые заслуживают дальнейшего исследования. Например, присущая системе связь времени и спектра означает, что в настоящее время система позволяет независимо выбирать для анализа либо временную, либо спектральную информацию, но не обе одновременно. Кроме того, хотя высокие коэффициенты сжатия позволяют захватывать множество кадров, это часто достигается за счет пространственного разрешения или качества изображения по сравнению с традиционной сверхбыстрой визуализацией на основе кадрирования. Включение более совершенных априорных данных изображения или алгоритмов шумоподавления на основе глубокого обучения может еще больше повысить эффективность реконструкции.
В будущем ожидается, что CST-CMFI найдет более широкое применение в исследовании сверхбыстрых явлений, требующих одновременной характеристики интенсивности и фазы, таких как сверхбыстрая динамика намагниченности, абляция биологических тканей, пространственно-временная характеристика сверхбыстрого импульса, широкополосная когерентная дифракционная визуализация и даже в сочетании с другими методами визуализации для достижения многомерной визуализации или характеризации светового поля.
Немного рекламы
Спасибо, что остаетесь с нами. Вам нравятся наши статьи? Хотите видеть больше интересных материалов? Поддержите нас, оформив заказ или порекомендовав знакомым, облачные VPS для разработчиков от $4.99, уникальный аналог entry-level серверов, который был придуман нами для Вас: Вся правда о VPS (KVM) E5-2697 v3 (6 Cores) 10GB DDR4 480GB SSD 1Gbps от $19 или как правильно делить сервер? (доступны варианты с RAID1 и RAID10, до 24 ядер и до 40GB DDR4).
Dell R730xd в 2 раза дешевле в дата-центре Maincubes Tier IV в Амстердаме? Только у нас 2 х Intel TetraDeca-Core Xeon 2x E5-2697v3 2.6GHz 14C 64GB DDR4 4x960GB SSD 1Gbps 100 ТВ от $199 в Нидерландах! Dell R420 - 2x E5-2430 2.2Ghz 6C 128GB DDR3 2x960GB SSD 1Gbps 100TB - от $99! Читайте о том Как построить инфраструктуру корп. класса c применением серверов Dell R730xd Е5-2650 v4 стоимостью 9000 евро за копейки?
Автор: Dmytro_Kikot
